输电线路电感

输电线路电感的原因

一般来说，电力通过透过传输线交流高电压和当前的．高值交流电流经时导体设置磁通具有交替性质的高强度。该高值交流磁通量与平行于主导体平行的其他相邻导体进行连杆。导体中的磁通连杆在内部和外部发生。由于外部通量，内部磁通连杆是由于外流和外部通量连杆。现在是这个词电感与通量链密切相关，记为λ。设一个匝数为N的线圈，由于电流I，其磁通为Φ，则，

但对于传输线n = 1.我们必须仅计算价值助势φ，因此，我们可以获得传输线电感。

单导体电感的计算

由于导体的内部磁通量为导电的计算

假设一个导体携带电流I通过它的长度l, x是导体的内部可变半径，r是的原始半径导体．截面面积相对于半径x是πx²平方单位和当前的我_x流经这种横截面积。所以我的价值_x可用原始导体电流I和横截面积πr²广场-单位

现在将小厚度DX视为1米长的导体，其中H_x磁化力是由电流I引起的吗_x在地区Πx周围²．

磁通量密度为B_xH =μ_x，其中，μ为该导体的磁导率。同样，µ=µ₀µ_r．如果认为该导体的相对磁导率_r= 1，然后μ=μ₀．因此，在这里b_x=μ₀H_x．

小带dx的Dφ表示为

在这里导体的整个截面积并不包含上述表示的通量。半径为x的圆内的横截面积与总横截面积之比导体可以被认为是连接的分数转助势．因此通量链为

长度为1m，半径为r的导体的总磁链由

因此，内部电感是

由于导体的外部磁通量导致的外部电感

让我们假设，由于皮肤效果导体电流I集中在导体表面附近。考虑，距离Y从导体的中心拍摄，使导体的外部半径。

H_y是磁化力和B_y是个磁场每单位长度的导体在y距离处的密度。

让我们假设磁通dφ存在于d厚度的厚度内₁到D.₂长度为1m的导体，如图所示。

作为总当前的假设I在导体表面流动，因此磁通连杆dλ等于dφ。

但是我们必须考虑磁链导体曲面到任何外部距离，即r到D

两个电线单相传输线的电感

假设导体A的半径为r_一个带有当前的的我_一个电流I方向相反_B通过半径为r的导体B_B．导体A与导体B的距离为D，它们的长度都是l。它们彼此很近，所以磁通联系在两个导体中都发生了导体由于它们的电磁效应。

让我们考虑两个导体中的电流的幅度相同，因此_一个= -我_B，
现在，导体A =导体A +通量连杆的通量连杆由于导体B中的电流导体A上的导体A +磁通连杆。
同样，导体B的磁链=导体B自身电流的磁链+导体B通过导体A电流的磁链。

现在，如果我们考虑靠近导体A和B的点P，则点P处的磁通连杆是，在点P处的电流携带导体A +通量连杆的点P处的通量连杆载流导体b i.e.

现在, .........如图所示（a）和（b）的图所示。

• λ._AAP导体A在P点的磁链是否由于电流通过导体一个本身。
• λ._ABP为通过导体B的电流使导体A在P点的磁链。
• λ._b为导体B由于通过导体A的电流在P点的磁链。
• λ._BBP是由于电流通过导体B本身的导体B的点P处的磁通连杆。

λ._ABP和λ_b是值的，因为方向当前的它们是相对的。

如果我们考虑两个导体具有相同的半径，即r_一个= r_B= R和点P被移至无限距离，然后我们可以写入


如果导体一个成为捆绑导线，计算每束n个导体的几何平均半径(GMR)。

式中，d为束内导体中心轴线之间的距离。

三相传输线中的电感

在里面三相传输线，三个导体彼此平行。方向当前的通过每个导体是相同的。

让我们考虑导体A产生磁通φ._一个，
导体B产生磁通量φ_B，
导体C产生磁通φ_C．
当它们携带相同大小的“I”电流时，它们彼此处于磁通联系中。

现在，让我们考虑一个点P接近三个导体。因此，由于通过导体A的电流，点P处的磁通连杆是，

通过导体A的电流在P点的磁链=

导体A的点P处的磁通连杆由于电流通过导体B =
导体A在P点的磁链由于当前的通过指挥C =
因此，导体A点P处的磁通连杆，

为, 和 在平衡系统中，我们可以这样写

如果我们以矩阵形式排列，那么我们得到了

在哪里，λ_一个,λ_B,λ_C是导体A，B和C的总磁通连接。
l_AA，L._BB和我_CC是自制性的导体A, B和C。
l_AB，L._交流，L._公元前，L._英航，L._CA，L._CB是互感导体A, B和C之间的。

再平衡系统

和

在平衡系统中，我们可以这样写


相似地，